1.4 Dispersion très réduite et
ultra-aplatie
La structure de la gaine du FCP conventionnelle à
dispersion ultra-aplatie est constituée par des trous d'air avec le
même diamètre d, rangé dans une configuration triangulaire
et régulière.
En prenant la distance trous à trous ? et Le
diamètre d, tel que : ? 2,6ìm et d 0,24 ,
respectivement, il est possible de réaliser une dispersion ultra
?
aplatie presque nulle du FCP dans la fenêtre de
transmission utilisée en télécommunications.
Le figure 20 montre deux exemples de la dispersion
ultra-aplatie presque nulle du FCP avec quatre couronnes des trous d'air et
cinq couronnes des trous d'air conçu avec l'emploi du principe de
conception précédent , où A = 1.56 pm, d1/A = 0.32, d2/A =
0.45, d3/A = 0.67, d4/A = 0.95 dans fig. 5 (a) et A = 1.58 pm, d1/A = 0.31,
d2/A = 0.45, d3/A = 0.55, d4/A = 0.63, d5/A = 0.95 dans fig. 20 (b).
(a) (b)
Fig. 20. FCP à dispersion Ultra-aplatie
avec quatre couronnes de trous d'air (a)
et cinq couronnes de trous d'air
(b).
Ces FCP ont une très petite distance entre les trous ( ? 1
,6ìm ) .Pour contrôler la
dispersion et la pente de dispersion dans la gamme de large
longueur d'ondes,
une petite distance Ë est un paramètre important.
En outre, il est possible de diminuer l'indice effectif de réfraction
dans la gaine à travers le rayon en diminuant le diamètre de trou
d'air tout au long du rayon , et réaliser une dispersion aplatie en
optimisant chaque diamètre des trous d'air.
L'augmentation des diamètres des trous d'air le long du
rayon est également très utile pour concevoir une basse perte du
FCP de guidage avec un petit nombre de couronnes des trous d'air. La
dernière rangée des trous d'air avec un diamètre
très grand dans fig. 20 est profitable pour contrôler la
dispersion chromatique.
La figure 21, montre la dispersion chromatique en fonction de la
longueur d'onde pour les quatre couronnes de la figure. 20 (a).
Longueur d'onde (um)
Figure. 21 : courbe de dispersion chromatique en
fonction de la longueur d'onde pour la dispersion ultra-aplatie du FCP avec les
quatre couronnes des trous d'air de la figure. 20 (a).
On remarque d'après cette figure que la gamme de
longueurs d'onde pour laquelle la dispersion de PCF demeure entre -0.5 et +0.5
ps / (km· nm) est de 1.19 pm à 1.69 pm.
Le figure : 22 montre la dispersion chromatique en fonction de la
longueur d'onde pour les cinq couronnes PCF de la figure. 20 (b)
Longueur d'onde (um)
Figure 22 : Courbe de dispersion chromatique
fonction de la longueur d'onde pour la dispersion ultra-aplatie du FCP avec
cinq couronnes des trous d'air du fig. 20 (b).
D'après le figure 22 on constate que, la longueur d'onde
qui demeure la dispersion du PCF entre -0.4 et +0.4 ps / (nm·km) est du
1.23 pm à 1.72 pm.
En effet, en employant plus de couronnes de trou d'air et en
optimisant Ë et di , il est possible de concevoir la dispersion aplatie
FCP dans une gamme de longueurs d'onde plus large.
Ces FCPs avec la dispersion ultra-aplatie presque nulle ont
une surface effective relativement plus petit et serait utile pour la
génération de supercontinuum, transmission d'impulsion de
soliton, et ainsi de suite.
Cette technique de contrôle de dispersion chromatique dans
le FCP est appliqué pour le concevoir avec une dispersion ultra-aplatie
presque nulle, cependant, ce principe de conception peut être
également appliqué au contrôle de la pente de dispersion
d'un bas FCP non linéaire avec une grande surface effective et concevoir
une compensation de la dispersion dans ce dernier.
2. CONTROLE DE LA DISPERSION CHROMATIQUE DANS UNE FIBRE A
CRISTAL PHOTONIQUE A DOUBLE COEUR CONCENTRIQUE (FDCC) [3-3].
| 
