IV.4.6.1.4 Application des interfaces de domaine
Les domaines interfaces sont utilisés
généralement pour la connexion ou l'assemblage des domaines. Les
surfaces situées entre la région d'interaction (air-disque) sont
déclarées comme interface fluide-solide.
IV.4.6.1.5 Méthode de résolution
transient
Pour résoudre le problème, la méthode
dite transitoire ou du « transient » est
appliquée. Pendant la simulation de freinage, les différentes
valeurs du flux thermique sont assignées aux éléments
dépendants de la zone de contact à chaque pas de temps dans le
modèle. Le problème de convection peut être
considéré comme un problème tridimensionnel de transfert
thermique à plusieurs reprises, en utilisant un incrément de
temps plus petit tout en incluant la distribution initiale de la
température. Le pas de temps est régi par la variation de la
vitesse de rotation de disque. La méthode du transient en
éléments finis permet de simuler le transfert thermique dans un
disque tridimensionnel avec une vitesse variable et un flux variable .
IV.4.6.2 Etat instationnaire
D'une manière analogue, on ajoute les paramètres
suivants pour produire et éditer les expressions en ANSYS CFX PRE afin
d'entamer l'analyse thermique:
y' Domaine fluide
Vitesse à l'entrée : V ent inst = Vent - Va t,
64
V' Domaine disque
Flux entrant : FLUX inst = (CF) (V ent inst),
CF = 149893,838.
. V ent inst = Vent - Va t
FLUX inst : Flux entrant instationnaire.
V ent inst : Vitesse d'entrant de l'air instationnaire.
IV.4.7 Conditions temporelles
Pour les deux régimes (stationnaire et instationnaire),
on a pris les mêmes conditions
temporelles :
Temps total = 3,5 [s],
Pas du temps = 0,01 [s],
Temps initial = 0 [s],
Avant de lancer le calcul et l'analyse en ANSYS CFX PRE , on
doit vérifier tout le
modèle pour s'assurer que le modèle ne contient pas
d'erreurs.
IV.4.8 Lancement du calcul et affichage écran
des données
Après vérification du modèle et des
conditions aux limites, on démarre le calcul en ouvrant le menu
File puis en cliquant sur Write solver file
[41] . Les résultats sont stockés dans un fichier.
IV.5 ANALYSE DES RESULTATS
IV.5.1 Cas stationnaire
a. Disque plein
Dans ce régime, on considère que le comportement du
disque ne varie pas avec le temps. La figure IV.19 montre la distribution du
coefficient de transfert (h) dans un disque plein.
Fig.IV.19: Répartition de
coefficient de transfert de chaleur sur
un disque plein dans le cas
stationnaire (FG 15).
Chapitre IV Résultats et Discussions
65
|
FG 15
|
|
Surface
|
hmoy= [W m-2 k-1]
|
|
SC1
|
25,29168
|
|
S
|
5,18003
|
|
SC3
|
2,922075
|
|
SC4
|
11,77396
|
|
SF1
|
111,20765
|
|
SF3
|
53,15547
|
|
ST2
|
23,22845
|
|
ST3
|
65,6994
|
|
ST4
|
44,26725
|
|
SV1
|
81,37535
|
|
SV2
|
71,75842
|
|
SV3
|
41,83303
|
|
SV4
|
65,82545
|
Tableau IV.3 : Valeur du
coefficient de transfert de chaleur de différentes
surfaces dans le
cas stationnaire pour un disque plein (FG 15).
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