II-3-4). Conclusion:
Dans ce paragraphe, nous avons présenté le
modèle de Drude qui en plus des phonons optiques, prend en compte la
contribution des électrons libres s~est montré satisfaisant pour
expliquer la réflexion dans l~infrarouge lointain des semi-conducteurs.
Cependant un terme associé à cette contribution p a
été ajouté à l~expression de la fonction
diélectrique obtenu par le modèle de
Lorentz pour expliquer les effets de ses paramètres
à la réponse optique résultante ( p ,
Ne,&) à la réponse optique
résultante. Cependant un autre effet a été introduit est
le couplage entre la fréquence optique longitudinal
LO et la fréquence de plasma P
.
Le principe d~analyse de Drude est de disposer d~un programme
(modulateur) qui nous permet de calculer le pouvoir réflecteur, pour
chaque fréquence , et de comparer la courbe de réflexion
calculée avec le spectre observé, afin d~ajuster sept
paramètres (actifs dans l~infrarouge lointain) dans le programme
(modulateur), qui sont (formule (II-34)): , 1 , , N ,
m
, * &, de manière à faire coïncider le
facteur de réflexion calculé aux valeurs
expérimentales
(ceux-ci va être discuté dans la
dernière chapitre).
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